Mavzu: yorug’lik tezligi va uni o’lchash usullari

Yorugʻlik — inson koʻzi sezadigan (tebranish chastotasi 4,0YU14—7,5YU14 Gs) elektromagnit toʻlqinlar. Bu vakuumdz. toʻlqin uzunligi ~ 400 Nm dan ~ 760 Nm gacha boʻlgan toʻlqinlar uzunligiga moye keladi. Spektrning infrakizil nurlanish va ultrabinafsha nurlanish sohalari ham Yorugʻlik deb ataladi. Spektrning infraqizil nurlanish sohasi bilan rentgen nurlari orasida keskin chegara yoʻq. Turli yoritqichlar (Quyosh, yulduzlar, elektr lampochkalar va boshqa) Yorugʻlik chiqaradi. Yorugʻlik toʻlqin xossaga hamda korpuskulyar xossaga ega. Baʼzi hodisalar (difraksiya, interferensiya, qutblanish)da Yorugʻlikning toʻlqin xossasi, boshqa hodisalar (fotoeffekt, lyuminessensiya, atom va molekulalar spektrlari)da korpuskulyar xossasi namoyon boʻladi. Yorugʻlikning toʻlqin xossasini toʻlqinlar nazariyasi, korpuskulyar xossasini kvant nazariya tavsiflab beradi; har ikkala xossasi birbirini toʻldiradi. Yorugʻlikning korpuskulyar nazariyasini I. Nyuton, toʻlqin nazariyasini X. Gyuygens, kvant nazariyasini A. Eynshteyn ishlab chiqqan. Yorugʻlik qonuniyatlari optikayaa oʻrganiladi. Yorugʻlik bosimi, yaʼni mexanik taʼsiri borligini J. K. Maksvell nazariy isbotlagan. Yorugʻlikning issiqlik, elektr, fotokimyoviy va b. taʼsirlari mavjud. Baʼzi qoʻngʻizlar, oʻsimliklar, elementlar ham oʻzidan Yorugʻlik chiqaradi.
Yorugʻlik birliklari — Yorugʻlik kuchi, yoritilganlik, ravshanlik, Yorugʻlik oqimi va b. yoruglik kattaliklari birliklari. Xalqaro birliklar tizimit Yorugʻlik kuchi birligi sifatida kandela ishlatiladi. Yorugʻlik oqimi birligi qilib lyumen qabul qilingan. Sirtning yoritilishi sirtga tushayotgan Yorugʻlik oqimi, yaʼni Yorugʻlik kvanti zichligi bilan aniqlanadi. 1 sm2 sirtga tushayotgan 1 lyumen Yorugʻlik oqimi fot (f) bilan ifodalanadi. Fot bilan bir qatorda radfot (radiatsiya) ishlatiladi. Ravshanlik sirtga tik tushayotgan Yorugʻlik kuchi bilan oʻlchanadi; ravshanlik birligi — stilb (sb). Fotometriyada Yorugʻlik energiyasi joul, Yorugʻlik oqimi vattlar bilan oʻlchanadi. Yorugʻlik bosimi — Yorugʻlikning uni qaytaruvchi va yutuvchi jismlarga, zarralarga, shuningdek, ayrim molekula va atomlarga koʻrsatadigan taʼsiri. Yorugʻlik bosimi haqidagi farazni birinchi marta 1619 yilda I. Kepler kometa dumlarining Quyosh yaqinidan uchib oʻtishidagi ogʻishini tushuntirish uchun ishlatgan edi. 1873 yilda J. K. Maksvell elektromagnit nazariya asosida Yorugʻlik bosimi kattaligini hisoblab chikdi. U eng kuchli Yorugʻlik manbalari (Quyosh, elektr yey) uchun ham juda kichik miqdor ekan. Yer sharoitida u yonaki hodisalar (konveksion toklar, radiometrik kuchlar) bilan niqoblanadi. Shu sababli, Yorugʻlik bosimini sof holda oʻlchash murakkab ish. Uni birinchi marta 1899 yilda P. N. Lebedev tajribada anikdagan. Uning olgan natijalari J. K. Maksvellning hisoblashlariga moye kelgan edi. U Yorugʻlikning gazlarga beradigan bosimini oʻlchash mumkinligini 1908 yilda isbotladi. Dumli yulduzlar Yorugʻlik bosimi taʼsirida paydo buladi, deb taxmin qilinadi. Elektromagnit nazariyaga kura, jism sirtiga tik tushuvchi yassi elektromagnit toʻlqin yuzaga keltiruvchi bosim elektromagnit energiyaning sirt yaqinidagi zichligi i ga teng . Ushbu energiya jismga tushuvchi va undan qaytuvchi toʻlqinlar energiyasidan tashkil topadi. Agar jism sirtining 1 sm2 ga tushuvchi elektromagnit toʻlqin quvvati Q erg/sm2s, qaytarish koeffitsiyenti R boʻlsa, u holda sirt yaqinida energiya zichligi u=Q(h+R)/c. Bundan Yorugʻlikning jism sirtiga bosimi P=Q(h+R)/c boʻladi. Yorugʻlik bosimi koʻlamlari birbiridan jiddiy farq qiluvchi astrofizika va atom sohalarida juda muhimdir. Lazerlar paydo boʻlishi bilan Yorugʻlik bosimidan turli sohalarda foydalanish imkoni keskin kengaydi (qarang Kompton effekti, Myossbauer effekti va b.). Yorugʻlik vektori (Yorugʻlik maydon nazariyasida) — Yorugʻlik energiyasining kattaligini va koʻchirilish yoʻnalishini aniklab beruvchi Yorugʻlik oqimi zichligini ifodalaydigan vektor. U fotometriyada amaliy ahamiyatga ega, uning yordamida Yorugʻlikning hajm zichligi, Yorugʻlik oqimining yutilishi, sirtning yoritilganligi va b. aniklanadi. Yorugʻlik kvanti — foton energiyasi. Yorugʻlik toʻlqin tarqatish bilan birga korpuskulyar, yaʼni kvant tabiatga ham ega boʻlishini M. Plank isbotlagan. Plank nazariyasiga koʻra, Yorugʻlik moddaning atom, molekulalaridan uzluksiz oqim tarzida emas, balki aniq miqdordagi ayrim ulushlar tarzida chiqadi va ularga shunday ulushlar tarzida yutiladi. Bu ulushlar kvantlardir. Fotoeffekt hodisasini shu nazariyaga asoslanib tushuntirish mumkin. Kvant mexanika qonunlari ham shu nazariyaga asoslangan. Yorugʻlik kuchi — koʻrinuvchi nurlanish manbaining muayyan yoʻnalishda yorugʻlanishini ifodalaydigan Yorugʻlik kattaligi. Yorugʻlik manbaidan fazoviy burchak birligi O.da tarqalayotgan Yorugʻlik oqimi F ni ifodalaydi: /=FD2. Xalqaro birliklar tizimi SIda kandela (kd) Yorugʻlik kuchi oʻlchov birligi deb qabul qilingan. Yorugʻlik kuchini aniqlash yoritish texnikasida (uyjoylarni yoritish), tibbiyotda (yorugʻlik bilan davolash), i. t. ishlarida amaliy ahamiyatga ega. Yorugʻlik oqimi. Yorugʻlik energiyasini sezishda, tabiiyki, koʻz alohida ahamiyatga ega. Inson koʻzining turli rangdagi Yorugʻlikni sezish qobiliyati ham turlicha. Shuning uchun biror sirt orqali oʻtayotgan Yorugʻlikning toʻlqin energiyasi emas, balki bu Yorugʻlik energiyasining bevosita koʻzga taʼsir etib koʻrish sezgisi uygʻotadigan qismi ahamiyatli. Biror sirt orqali vaqt birligi ichida oʻtadigan va koʻrish sezgisi bilan baholanadigan yorugʻlik energiyasi Yorugʻlik oqimi deb ataladi, yaʼni F= W/t, bunda F — Yorugʻlik oqimi; t — Yorugʻlik tushayotgan vaqt oraligʻi; W — sirt orqali oʻtayotgan, yaʼni fazoviy burchak O. da tarqalayotgan Yorugʻlik energiyasi. Agar W — nuqtaviy manbadan barcha yoʻnalishlar boʻyicha tarqalayotgan Yorugʻlik energiyasini ifodalasa, F — toʻla Yorugʻlik oqimini bildiradi. Yorugʻlik oqimining oʻlchov birligi qilib lyumen (lm) qabul qilingan. U Yorugʻlik kuchi 1 qd boʻlgan manbaning fazoviy burchak 1 sr da hosil qiladigan Yorugʻlik oqimini ifodalaydi: 1 kd1 sr=1 lm. Yorugʻlik energiyasi — inson koʻzi sezadigan elektromagnit toʻlqinlar energiyasi qismi. U Yorugʻlik oqimining yoritish davomliligiga koʻpaytmasiga teng. Yorugʻlik energiyasi birligi — lyumen x xsekund (lms).^[1]

2222222222222222222222222222222222222222222222

Yorug'lik tabiati haqidagi dastlabki qarashlar. Yorug'lik tabiati haqidagi qarashlarni rivojlantirish. Yorug'lik tezligi. Yorug'lik xossalarining dualligi korpuskulyar-to'lqinli dualizm deb ataladi.
Yorug'lik haqidagi birinchi g'oyalar
Yorug'lik nima ekanligi haqidagi dastlabki g'oyalar ham antik davrga tegishli. Qadim zamonlarda yorug'likning tabiati haqidagi g'oyalar juda ibtidoiy, fantastik va bundan tashqari, juda xilma-xil edi. Biroq, qadimgi odamlarning yorug'lik tabiati haqidagi qarashlari xilma-xilligiga qaramay, o'sha paytda yorug'lik tabiati muammosini hal qilishda uchta asosiy yondashuv mavjud edi. Bu uchta yondashuv keyinchalik ikkita raqobatchi nazariyalarda - yorug'likning korpuskulyar va to'lqin nazariyalarida shakllandi. Qadimgi faylasuflar va olimlarning aksariyati yorug'likni yorqin tanani va inson ko'zini bog'laydigan nurlar deb hisoblashgan. Shu bilan birga, yorug'lik tabiatiga oid uchta asosiy qarash ajratildi. Eye->element Item->ko'z harakati
Birinchi nazariya
Qadimgi olimlarning ba'zilari nurlar odamning ko'zidan keladi, deb ishonishgan, ular ko'rib chiqilayotgan ob'ektni his qilishadi. Bu nuqtai nazar birinchi bo'ldi katta raqam izdoshlar. Evklid, Ptolemey va boshqa ko'plab olimlar va faylasuflar unga amal qilishgan. Biroq, keyinchalik, o'rta asrlarda, yorug'likning tabiati haqidagi bunday g'oya o'z ma'nosini yo'qotadi. Bu qarashlarga kamroq va kamroq olimlar amal qiladi. Va XVII asr boshlarida. bu nuqtai nazarni allaqachon unutilgan deb hisoblash mumkin. Evklid Ptolemey
Ikkinchi nazariya
Boshqa faylasuflar, aksincha, nurlar nurli jism tomonidan chiqariladi va inson ko'ziga etib, yorug'lik ob'ektining izini oladi deb ishonishgan. Bu nuqtai nazarni atomistlar Demokrit, Epikur, Lukretsiy tutgan. Yorug'likning tabiati haqidagi bu nuqtai nazar keyinchalik, 17-asrda yorug'likning korpuskulyar nazariyasida shakllandi, unga ko'ra yorug'lik nurli jism chiqaradigan ba'zi zarralar oqimidir. Demokrit Epikur Lukretsiy
Uchinchi nazariya
Yorug'lik tabiatiga oid uchinchi nuqtai nazarni Aristotel bildirgan. U yorug'likni biror narsaning yorug'lik beruvchi ob'ektdan ko'zga chiqishi sifatida emas, balki ko'zdan chiqadigan va ob'ektni his qiladigan qandaydir nurlar sifatida emas, balki kosmosda (atrof-muhitda) tarqaladigan harakat yoki harakat deb hisobladi. . O'z davrida Aristotelning fikrini kam odam baham ko'rdi. Ammo keyinchalik, yana 17-asrda uning nuqtai nazari ishlab chiqildi va yorug'likning to'lqin nazariyasiga asos soldi. Aristotel
O'rta asrlar
Ko'pchilik qiziqarli ish O'rta asrlardan bizgacha etib kelgan optikada arab olimi Alxazenning ishi. U koʻzgulardan yorugʻlikning aks etishini, sinish hodisasini va yorugʻlikning linzalardan oʻtishini oʻrgangan. Olim Demokrit nazariyasiga amal qildi va birinchi marta yorug'likning cheklangan tarqalish tezligiga ega degan fikrni bildirdi. Bu gipoteza yorug'lik tabiatini tushunishda muhim qadam bo'ldi. Alxazen
17-asr
Ko'plab eksperimental faktlarga asoslanib o'n ettinchi o'rtalari asrda yorug'lik hodisalarining tabiati to'g'risida ikkita gipoteza paydo bo'ladi: Nyutonning korpuskulyar nazariyasi, yorug'lik yorug'lik jismlari tomonidan yuqori tezlikda chiqariladigan zarrachalar oqimidir. Gyuygensning yorug'lik bo'ylama ekanligini ta'kidlagan to'lqin nazariyasi tebranish harakatlari yorug'lik jismining zarrachalarining tebranishlari bilan qo'zg'atilgan maxsus yorug'lik muhiti (efir).

Korpuskulyar nazariyaning asosiy qoidalari

Yorug'lik barcha yo'nalishlarda to'g'ri chiziqlar bo'ylab chiqariladigan kichik zarrachalar yoki jism tomonidan yoritiladigan nurlardan, masalan, yonib turgan shamdan iborat. Agar tanachalardan tashkil topgan bu nurlar bizning ko'zimizga kirsa, biz ularning manbasini ko'ramiz. Yengil tanachalar turli o'lchamlarga ega. Ko'zga tushgan eng katta zarralar qizil rang, eng kichiki - binafsha rang hissi beradi. Oq rang - bu barcha ranglarning aralashmasi: qizil, to'q sariq, sariq, yashil, ko'k, indigo, binafsha. Yorug'likning sirtdan aks etishi absolyut elastik ta'sir qonuniga ko'ra korpuskulyarlarning devordan aks etishi tufayli yuzaga keladi.
Yorug'likning sinishi hodisasi korpuskulyarlarning muhit zarralari tomonidan tortilishi bilan izohlanadi. Muhit qanchalik zichroq bo'lsa, sinish burchagi burchakdan kamroq tushish. 1666 yilda Nyuton tomonidan kashf etilgan yorug'lik dispersiyasi hodisasini u quyidagicha tushuntirdi. “Har bir rang allaqachon oq nurda mavjud. Barcha ranglar sayyoralararo makon va atmosfera orqali birgalikda uzatiladi va oq yorug'lik effektini beradi. Oq yorug'lik - turli tanachalar aralashmasi - prizmadan o'tganda sinadi. Nyuton yorug'lik nurlari borligini gipoteza orqali ikki tomonlama sinishi tushuntirish yo'llarini ko'rsatdi. turli partiyalar"- ikki sindiruvchi jismdan o'tish paytida ularning turli xil sinishi aniqlaydigan maxsus xususiyat.
Nyutonning korpuskulyar nazariyasi o'sha davrda ma'lum bo'lgan ko'plab optik hodisalarni qoniqarli tarzda tushuntirdi. Uning muallifi ilm-fan olamida katta obro'ga ega edi va tez orada Nyuton nazariyasi barcha mamlakatlarda ko'plab tarafdorlarga ega bo'ldi. Bu nazariyaga sodiq qolgan eng yirik olimlar: Arago, Puasson, Biot, Gey-Lyusak. Korpuskulyar nazariyaga asoslanib, nima uchun kosmosda kesishgan yorug'lik nurlari bir-biriga hech qanday tarzda ta'sir qilmasligini tushuntirish qiyin edi. Axir, yorug'lik zarralari to'qnashishi va tarqalishi kerak (to'lqinlar o'zaro ta'sir qilmasdan bir-biridan o'tadi) Nyuton Arago Gey-Lyussak
To'lqinlar nazariyasining asosiy qoidalari
Yorug'lik - efirdagi elastik davriy impulslarning taqsimlanishi. Bu impulslar uzunlamasına bo'lib, havodagi tovush impulslariga o'xshaydi. Eter - samoviy bo'shliqni va jismlarning zarralari orasidagi bo'shliqlarni to'ldiradigan faraziy muhit. U vaznsiz, qonunga bo'ysunmaydi tortishish kuchi, katta elastiklikka ega. Efir tebranishlarining tarqalish printsipi shundan iboratki, uning har bir qo'zg'alish nuqtasi ikkinchi darajali to'lqinlarning markazidir. Bu to'lqinlar kuchsiz bo'lib, ta'sir faqat ularning konvert yuzasi o'tgan joyda kuzatiladi - to'lqin fronti (Gyuygens printsipi). To'lqin jabhasi manbadan qanchalik uzoq bo'lsa, u shunchalik tekis bo'ladi. To'g'ridan-to'g'ri manbadan keladigan yorug'lik to'lqinlari ko'rish hissini keltirib chiqaradi. Gyuygens nazariyasidagi juda muhim nuqta yorug'lik tarqalish tezligining chekli ekanligi haqidagi faraz edi.
to'lqin nazariyasi
Nazariya yordamida geometrik optikaning ko'pgina hodisalari tushuntiriladi: – yorug'likning aks etish hodisasi va uning qonunlari; - yorug'likning sinishi hodisasi va uning qonuniyatlarini; - to'liqlik hodisasi ichki aks ettirish; - qo'sh sinishi hodisasi; - yorug'lik nurlarining mustaqillik printsipi. Gyuygens nazariyasi muhitning sindirish ko'rsatkichi uchun quyidagi ifodani berdi: Formuladan yorug'lik tezligi muhitning absolyut ko'rsatkichiga teskari bog'liq bo'lishi kerakligini ko'rish mumkin. Bu xulosa Nyuton nazariyasidan kelib chiqadigan xulosaga qarama-qarshi edi.
Ko'pchilik Gyuygensning to'lqin nazariyasiga shubha qildi, ammo yorug'lik tabiati haqidagi to'lqinli qarashlarning bir nechta tarafdorlari orasida M. Lomonosov va L. Eyler ham bor edi. Ushbu tadqiqotlardan olimlar nazariyasi Gyuygens efirda tarqaladigan aperiodik tebranishlar emas, balki to'lqinlar nazariyasi sifatida shakllana boshladi. Yorug'likning to'g'ri chiziqli tarqalishini tushuntirish qiyin edi, bu ob'ektlar orqasida o'tkir soyalar paydo bo'lishiga olib keldi (korpuskulyar nazariyaga ko'ra). to'g'ri chiziqli harakat yorug'lik inersiya qonunining natijasidir) Difraksiya (to'siqlarni yorug'lik bilan o'rab olish) va interferentsiya (yorug'lik nurlari bir-birining ustiga qo'yilganda yorug'likning kuchayishi yoki zaiflashishi) hodisalarini faqat to'lqin nazariyasi nuqtai nazaridan tushuntirish mumkin. Gyuygens Lomonosov Eyler
YORIQ TABIATI HAQIDA QARASHLARNING RIVOJLANISHI
Qadimgi olimlarning yorug'lik nima ekanligi haqidagi birinchi g'oyalari juda sodda edi. Ko'zdan maxsus yupqa chodirlar chiqadi va ular narsalarni his qilganda vizual taassurotlar paydo bo'ladi, deb ishonilgan. Albatta, bunday qarashlarga batafsil to'xtalib o'tishning hojati yo'q, lekin yorug'lik nima ekanligi haqidagi ilmiy g'oyalarning rivojlanishini qisqacha kuzatish kerak.
O'zaro aloqalarni o'tkazishning ikki yo'li
Manbadan yorug'lik barcha yo'nalishlarda tarqaladi va atrofdagi narsalarga tushadi, xususan, ularning isishiga sabab bo'ladi. Yorug'lik ko'zga kirganda, u vizual tuyg'ularni keltirib chiqaradi - biz ko'ramiz. Aytish mumkinki, yorug'likning tarqalishi jarayonida ta'sirlarning bir tanadan (yorug'lik manbai) boshqa tanaga (yorug'lik qabul qiluvchi) o'tishi sodir bo'ladi.
Umuman olganda, bir tananing boshqasiga ta'siri ikkita tomonidan amalga oshirilishi mumkin turli yo'llar bilan: yoki moddani manbadan qabul qiluvchiga o'tkazish orqali yoki holatni o'zgartirish orqali muhit, unda jismlar joylashgan, ya'ni. moddiy transfer yo'q.
Siz, masalan, to'p bilan muvaffaqiyatli urib, bir oz masofada joylashgan qo'ng'iroq chalinishi mumkin. Bu erda biz materiyaning uzatilishi bilan shug'ullanamiz. Ammo siz boshqacha qilishingiz mumkin: shnurni qo'ng'iroqning tiliga bog'lang va qo'ng'iroqni qo'ng'iroq qiling, shnur bo'ylab to'lqinlar yuborib, tilini silkitib qo'ying. Bunday holda, hech qanday material o'tkazilmaydi. To'lqinlar shnur bo'ylab tarqaladi, ya'ni. chiziqning shakli o'zgaradi. Shunday qilib, bir jismdan ikkinchisiga harakat to'lqinlar orqali uzatilishi mumkin.
Yorug'likning korpuskulyar va to'lqin nazariyalari
Harakatni manbadan qabul qiluvchiga o'tkazishning ikkita mumkin bo'lgan usuliga ko'ra, yorug'lik nima, uning tabiati nima haqida mutlaqo boshqa ikkita nazariya paydo bo'ldi va rivojlana boshladi. Bundan tashqari, ular 17-asrda deyarli bir vaqtning o'zida paydo bo'lgan. Bu nazariyalardan biri ingliz fizigi Isaak Nyuton nomi bilan, ikkinchisi golland fizigi Kristian Gyuygens nomi bilan bog‘liq.
Nyuton yorug'likning korpuskulyar (lotincha korpusculum - zarracha so'zidan) nazariyasiga amal qildi, unga ko'ra yorug'lik manbadan barcha yo'nalishlarda tarqaladigan zarralar oqimidir (ya'ni, materiyaning o'tishi). Gyuygensning g'oyalariga ko'ra, yorug'lik maxsus, faraziy muhitda - efirda tarqaladigan to'lqinlar bo'lib, u butun bo'shliqni to'ldiradi va barcha jismlarning ichki qismiga kiradi.
Ikkala nazariya ham uzoq vaqt davomida parallel ravishda mavjud. Ularning hech biri irodali g'alabani qo'lga kirita olmadi. Faqat Nyutonning obro'si ko'pchilik olimlarni korpuskulyar nazariyaga ustunlik berishga majbur qildi. O'sha paytda ma'lum bo'lgan yorug'lik tarqalishining eksperimental ravishda kashf etilgan qonunlari ikkala nazariya tomonidan ham ozmi-ko'pmi muvaffaqiyatli izohlangan. Korpuskulyar nazariyaga asoslanib, nima uchun kosmosda kesishgan yorug'lik nurlari bir-biriga hech qanday tarzda ta'sir qilmasligini tushuntirish qiyin edi. Axir, yorug'lik zarralari to'qnashishi va tarqalishi kerak.
To'lqin nazariyasi buni osonlik bilan tushuntirdi. To'lqinlar, masalan, suv yuzasida, o'zaro ta'sir qilmasdan, bir-biridan erkin o'tadi. Biroq, yorug'likning to'g'ri chiziqli tarqalishi, ob'ektlar orqasida o'tkir soyalar paydo bo'lishiga olib keladigan to'lqin nazariyasiga asoslanib tushuntirish qiyin. Korpuskulyar nazariyaga ko'ra, yorug'likning to'g'ri chiziqli tarqalishi shunchaki inersiya qonunining natijasidir. Yorug'likning tabiatiga oid bu noaniq pozitsiya shu vaqtgacha davom etdi XIX boshi yorug'lik difraksiyasi (to'siqlar atrofida yorug'likni o'rab olish) va yorug'lik interferentsiyasi (yorug'lik nurlari bir-birining ustiga qo'yilganda yorug'likning kuchayishi yoki zaiflashishi) hodisalari kashf etilgan asr. Bu hodisalar faqat to'lqin harakati uchun xosdir. Ularni korpuskulyar nazariya yordamida tushuntirish mumkin emas. Shu sababli, to'lqin nazariyasi yakuniy va to'liq g'alaba qozongandek tuyuldi.
Bunday ishonch, ayniqsa, ingliz fizigi Jeyms Klerk Maksvell XIX asrning ikkinchi yarmida yorug‘lik elektromagnit to‘lqinlarning alohida holati ekanligini isbotlaganida yanada mustahkamlandi. Maksvellning ishi yorug'likning elektromagnit nazariyasiga asos soldi.
19-asrning oxirida nemis fizigi Geynrix Gerts tomonidan elektromagnit to'lqinlarning eksperimental kashfiyotidan so'ng, yorug'lik tarqalish vaqtida o'zini to'lqin kabi tutishiga shubha yo'q edi. Biroq, 20-asrning boshlarida yorug'lik tabiati haqidagi g'oyalar tubdan o'zgara boshladi. To'satdan rad etilgan korpuskulyar nazariya hali ham haqiqatga tegishli ekanligi ma'lum bo'ldi.
Ma'lum bo'lishicha, emissiya va yutilish vaqtida yorug'lik o'zini zarrachalar oqimi kabi tutadi. Yorug'likning uzluksiz yoki, fiziklar aytganidek, kvant xususiyatlari kashf qilindi. G'ayrioddiy vaziyat yuzaga keldi: interferensiya va diffraksiya hodisalarini hali ham yorug'likni to'lqin deb hisoblash, nurlanish va yutilish hodisalarini esa yorug'lik zarrachalar oqimi ekanligiga rozi bo'lish orqali tushuntirish mumkin edi. 20-asrning 30-yillarida yorug'likning tabiati haqidagi bir-biriga mos kelmaydigan bu ikkita g'oya yangi fizik nazariya - kvant elektrodinamikasida muvaffaqiyatli birlashtirildi. Vaqt o'tishi bilan xossalarning ikkitomonlamaligi nafaqat yorug'likka, balki materiyaning boshqa har qanday shakliga ham xos ekanligi ma'lum bo'ldi. Shunday qilib, yorug'likning to'lqinli tabiatga ega ekanligiga ishonch hosil qilish uchun yorug'likning interferensiyasi va diffraktsiyasining eksperimental dalillarini topish kerak.
YORILIK INTERFERENSIYASI HODISASI
Ma'lumki, ko'ndalang interferensiyani kuzatish uchun mexanik to'lqinlar suv yuzasida ikkita to'lqin manbai ishlatilgan (masalan, tebranuvchi rokerga o'rnatilgan ikkita shar). Ikkita tabiiy mustaqil yorug'lik manbalaridan, masalan, ikkita elektr lampochkadan foydalangan holda interferentsiya naqshini (o'zgaruvchan yoritish minimal va maksimal) olish mumkin emas. Boshqa lampochkaning kiritilishi faqat yoritilgan sirtning yoritilishini oshiradi. Keling, buning sababi nima ekanligini bilib olaylik.
Ikki monoxromatik to'lqinning qo'shilishi
Keling, tebranish chastotalari bir xil bo'lgan ikkita harakatlanuvchi to'lqinni qo'shish natijasida nima sodir bo'lishini ko'rib chiqaylik. Ma'lumki, garmonik yorug'lik to'lqinlari monoxromatik deb ataladi. Ushbu to'lqinlar bir-biridan uzoqda joylashgan S1 va S2 nuqta manbalaridan tarqalsin. To'lqin qo'shilishi natijasi manbalardan ancha katta masofada (ya'ni) ko'rib chiqiladi. Yorug'lik to'lqinlari tushadigan ekran manbalarni bog'laydigan chiziqqa parallel ravishda joylashtiriladi (1-rasmga qarang).
Yorug'lik to'lqini, yorug'likning elektromagnit nazariyasiga ko'ra, elektromagnit to'lqindir. Vakuumda tarqaladigan elektromagnit to'lqinda kuchlanish elektr maydoni modul, Gauss tizimida magnit induksiyaga teng. Biz elektr maydon kuchi to'lqinlarini qo'shishni ko'rib chiqamiz. Biroq, harakatlanuvchi to'lqin tenglamasi har qanday fizik tabiatdagi to'lqinlar uchun bir xil shaklga ega.
Shunday qilib, S1 va S2 manbalari ikkita sharsimon monoxromatik to'lqinlarni chiqaradi. Ushbu to'lqinlarning amplitudalari masofa bilan kamayadi. Biroq, manbalardan r1 va r2 masofalardagi to'lqinlarning yig'indisini ko'rib chiqsak, ko'p uzoq masofalar manbalar o'rtasida (ya'ni, va), keyin ikkala manbadan amplitudalarni teng deb hisoblash mumkin.
S1 va S2 manbalaridan ekranning A nuqtasiga kelgan to'lqinlar taxminan bir xil amplitudalarga va bir xil tebranish chastotalariga ega. IN umumiy holat to'lqin manbalarida tebranishlarning dastlabki bosqichlari farq qilishi mumkin. Yugurish tenglamasi sferik to'lqin Umuman olganda, uni quyidagicha yozish mumkin:
bu erda ph0 - manbadagi tebranishlarning boshlang'ich bosqichi ().
A nuqtasiga ikkita to'lqin qo'shilsa, natijada garmonik tebranish kuchlanish:
Bu erda biz intensivliklarning tebranishlari va bir to'g'ri chiziq bo'ylab sodir bo'lishini hisobga olamiz. Belgilang:
A nuqtasida birinchi to'lqin tebranishlarining boshlang'ich bosqichi va undan keyin: - boshlang'ich bosqichi xuddi shu nuqtada ikkinchi to'lqinning tebranishlari. Keyin:
Fazalar farqi uchun quyidagi ifodani olamiz:
A nuqtadagi kuchlanish tebranishlarining amplitudasi quyidagilarga teng:
Ma'lumki, radiatsiya intensivligi I intensivlik tebranishlari amplitudasining kvadratiga to'g'ridan-to'g'ri proportsionaldir, bu bitta to'lqin uchun: I ~ E ni va hosil bo'lgan tebranishlar uchun: I ~ E ni anglatadi. Shunday qilib, A nuqtadagi to'lqin intensivligi uchun bizda:
Interferentsiya naqshining maksimal va minimal shartlari
Kosmosning ma'lum bir nuqtasida yorug'lik intensivligi tebranishlarning fazalar farqi bilan belgilanadi φ 1 - φ 2. Agar manbalarning tebranishlari fazada bo'lsa, u holda φ 01 - φ 02 = 0 va:
Fazalar farqi manbalardan kuzatish nuqtasigacha bo'lgan masofalar farqi bilan aniqlanadi. Eslatib o'tamiz, masofalardagi farq ularning manbalaridan interferensiya qiluvchi to'lqinlar yo'lidagi farq deb ataladi. Kosmosning o'sha nuqtalarida keyingi shart:
K=0, 1, 2… (3)

to'lqinlar bir-birini bekor qiladi (I = 0).

Natijada, kosmosda interferentsiya naqshi paydo bo'ladi, bu yorug'lik intensivligining maksimal va minimallarining almashinishi va shuning uchun ekranning yoritilishi. Interferentsiya maksimallari (3-formulaga qarang) va minimal (4-formulaga qarang) uchun shartlar mexanik to'lqin interferentsiyasidagi kabi bir xil.
interferentsiya shakli
Agar manbalar orqali biron bir tekislik chizilgan bo'lsa, u holda maksimal intensivlik shartni qondiradigan tekislikning nuqtalarida kuzatiladi:
Bu nuqtalar giperbola deb ataladigan egri chiziq ustida joylashgan. Aynan giperbola uchun shart bajariladi: egri chiziqning istalgan nuqtasidan giperbolaning o'choqlari deb ataladigan ikki nuqtagacha bo'lgan masofalar farqi doimiy qiymatdir. Yorug'lik manbalari giperbolaning o'choqlari bo'lganda, k ning turli qiymatlariga mos keladigan giperbolalar oilasi olinadi.
Giperbola S1 va S2 manbalaridan o'tuvchi o'q atrofida aylanganda, k ning turli qiymatlari turli giperboloidlarga to'g'ri kelganda, ikki bo'shliqli inqilob giperboloidini hosil qiluvchi ikkita sirt olinadi (2-rasmga qarang). Ekrandagi interferentsiya sxemasi ekranning joylashuviga bog'liq. Interferentsiya chekkalarining shakli ekran tekisligining ushbu giperboloidlar bilan kesishish chiziqlari bilan beriladi. Agar A ekrani S1 va S2 yorug'lik manbalarini bog'lovchi l chiziqqa perpendikulyar bo'lsa (2-rasmga qarang), u holda interferentsiya chekkalari aylana shaklida bo'ladi. Agar B ekrani S1 va S2 yorug'lik manbalarini tutashtiruvchi chiziqqa parallel joylashgan bo'lsa, u holda interferentsiya chekkalari giperbolalar bo'ladi. Ammo yorug'lik manbalari va O nuqtasi yaqinidagi ekran o'rtasida D katta masofada joylashgan bu giperbolalarni taxminan parallel chiziqlar segmentlari deb hisoblash mumkin.
S1S2 chizig'iga parallel MN to'g'ri chiziq bo'ylab ekranda yorug'lik intensivligining taqsimlanishini topamiz (1-rasmga qarang). Buning uchun fazalar farqining (2-formulaga qarang) masofaga bog'liqligini topamiz: h=OA. Pifagor teoremasini uchburchaklarga qo'llash va biz quyidagilarni olamiz:
Birinchi tenglikdan ikkinchi davrni ayirib, biz quyidagilarni topamiz:
l hisobga olgan holda<Yorug'lik intensivligi (1-formulaga qarang) h bilan o'zgaradi:
Ushbu funktsiyaning sxemasi ko'rsatilgan (3-rasmga qarang). Intensivlik vaqti-vaqti bilan o'zgarib turadi va quyidagi sharoitlarda maksimal darajaga etadi:
K=0, 1, 2,… (6)
hk qiymati maksimal k sonining o'rnini aniqlaydi.
Qo'shni cho'qqilar orasidagi masofa:
U yorug'lik to'lqin uzunligi l bilan to'g'ridan-to'g'ri proportsionaldir va qanchalik katta bo'lsa, yorug'lik manbalari orasidagi masofa l ekrangacha bo'lgan masofa D bilan solishtirganda qanchalik kichik bo'lsa.
Haqiqatda, intensivlik bir interferentsiya maksimaldan ikkinchi interferentsiya maksimalgacha doimiy bo'lmaydi va bir interferentsiya chegarasi bo'ylab doimiy bo'lib qolmaydi. Gap shundaki, S1 va S2 yorug'lik manbalaridan yorug'lik to'lqinlarining amplitudalari to'liq teng, faqat O nuqtada. Boshqa nuqtalarda ular faqat taxminan tengdir.
Mexanik to'lqinlarda bo'lgani kabi, interferentsiya naqshining shakllanishi yorug'likning boshqa shakllarga aylanishini anglatmaydi. U faqat kosmosda qayta taqsimlanadi. Umumiy yorug'lik intensivligining o'rtacha qiymati ikkita yorug'lik manbasidan intensivliklarning yig'indisiga teng. Darhaqiqat, interferentsiya naqshining butun uzunligi bo'yicha yorug'lik intensivligining o'rtacha qiymati (5-formulaga qarang) 2I0 ga teng, chunki h ga qarab argumentning barcha mumkin bo'lgan qiymatlari uchun kosinusning o'rtacha qiymati nolga teng.
Nima uchun ikkita manbadan yorug'lik to'lqinlari kogerent emas
Biz ta'riflagan ikkita manbadan interferentsiya sxemasi faqat bir xil chastotali monoxromatik to'lqinlar qo'shilganda paydo bo'ladi. Monoxromatik to'lqinlar uchun fazoning istalgan nuqtasida tebranishlarning fazalar farqi doimiydir. Bir xil chastotali va doimiy fazalar farqiga ega bo'lgan to'lqinlar kogerent deb ataladi. Faqat bir-birining ustiga qo'yilgan kogerent to'lqinlar tebranishlarning maksimal va minimal fazosida o'zgarmas joylashuvi bilan barqaror interferentsiya naqshini beradi. Ikki mustaqil manbadan keladigan yorug'lik to'lqinlari kogerent emas.
Manbalarning atomlari sinusoidal to'lqinlarning alohida "bo'laklari" (ya'ni poezdlar) sifatida bir-biridan mustaqil ravishda yorug'lik chiqaradi. Atomning uzluksiz nurlanishining davomiyligi 10 ga yaqin -8soniya. Bu vaqt ichida yorug'lik taxminan 3 m uzunlikdagi yo'lni bosib o'tadi (4-rasmga qarang).
Ikkala manbadan to'lqinlarning bu poezdlari bir-birining ustiga qo'yilgan. Kosmosning istalgan nuqtasidagi tebranishlarning fazalar farqi ma'lum bir vaqtda turli manbalardan kelgan poezdlarning bir-biriga nisbatan qanday siljishiga qarab vaqt o'tishi bilan xaotik tarzda o'zgaradi. Turli yorug'lik manbalaridan to'lqinlar kogerent emas, chunki dastlabki fazalardagi farq doimiy bo'lib qolmaydi (istisno kvant yorug'lik generatorlari - 1960 yilda yaratilgan lazerlar). Fazalar φ 01Va φ 02tasodifiy o'zgaradi va shuning uchun fazoning istalgan nuqtasida hosil bo'lgan tebranishlarning fazalar farqi tasodifiy o'zgaradi.
Tasodifiy "uzilishlar" va tebranishlarning "ro'y berishi" bilan fazalar farqi kuzatuv vaqtida 0 dan 2 gacha bo'lgan barcha mumkin bo'lgan qiymatlarni olib, tasodifiy o'zgaradi. π . Natijada, vaqt o'tishi bilan τ , tartibsiz faza o'zgarishlar vaqtidan ancha uzoqroq (10 -8soniya), o'rtacha qiymat cos( φ 1-φ 2) intensivlik formulasida (1-formulaga qarang) nolga teng. Yorug'likning intensivligi alohida manbalardan olingan intensivliklarning yig'indisiga teng bo'lib chiqadi va hech qanday interferentsiya kuzatilmaydi.
Yorug'lik to'lqinlarining nomutanosibligi ikkita manbadan keladigan yorug'likning interferentsiya naqshini bermasligining asosiy sababidir. Bu asosiy, ammo yagona sabab emas. Yana bir sabab shundaki, yorug'likning to'lqin uzunligi, biz yaqinda ko'rib chiqamiz, juda va juda qisqa. Bu kogerent to'lqin manbalariga ega bo'lsa ham, interferensiyani kuzatishni juda qiyinlashtiradi. Shunday qilib, yorug'lik to'lqinlari ustiga qo'yilganda barqaror interferentsiya naqshini kuzatish uchun yorug'lik to'lqinlari kogerent bo'lishi kerak, ya'ni. bir xil to'lqin uzunligi va doimiy fazalar farqiga ega.
Augustin Fresnel g'oyasi
Kogerent yorug'lik manbalarini olish uchun frantsuz fizigi Augustin Fresnel 1815 yilda oddiy va mohir yo'lni topdi. Yorug'likni bitta manbadan ikkita nurga bo'lish va ularni turli yo'llardan o'tishga majburlab, ularni birlashtirish kerak. Keyin alohida atom chiqaradigan to'lqinlar poezdi ikkita kogerent poezdga bo'linadi. Manbaning har bir atomi chiqaradigan to'lqinlar poezdlari uchun shunday bo'ladi. Bitta atom tomonidan chiqarilgan yorug'lik ma'lum bir interferentsiya naqshini beradi. Ushbu rasmlar bir-birining ustiga qo'yilganda, ekranda yorug'likning etarlicha intensiv taqsimlanishi olinadi: interferentsiya naqshini kuzatish mumkin.
Kogerent yorug'lik manbalarini olishning ko'plab usullari mavjud, ammo ularning mohiyati bir xil. Nurni ikki qismga bo'lish orqali kogerent to'lqinlarni beruvchi ikkita xayoliy yorug'lik manbalari olinadi. Buni amalga oshirish uchun ikkita ko'zgu (Fresnel ikki oynasi), Fresnel biprizmasi (poyda buklangan ikkita prizma), bilens (yarmlari bir-biridan ajratilgan holda yarmiga bo'lingan linza) va boshqalardan foydalaning. Va endi biz qurilmalardan birini batafsil ko'rib chiqamiz.
Frenel biprizmasi
Fresnel biprizmasi kichik sinishi burchaklari bir-biriga yopishtirilgan ikkita prizmadan iborat (5-rasmga qarang). S manbadan keladigan yorug'lik biprizmaning yuqori yuzlariga tushadi va singandan keyin ikkita yorug'lik nuri paydo bo'ladi.
Yuqori va pastki prizmalarning qarama-qarshi yo'nalishda singan nurlarining davomi ikkita S nuqtada kesishadi. 1va S 2, bu manbaning xayoliy tasvirlari S. Kichik sinishi burchaklar uchun θ prizmalar, manba va uning ikkita xayoliy tasviri deyarli bir tekislikda yotadi. Ikkala nurdagi to'lqinlar kogerentdir, chunki aslida ular bir xil manbadan chiqariladi.
Ikkala nur ham bir-birining ustiga o'rnatiladi va aralashadi. Yuqorida tavsiflangan interferentsiya sxemasi mavjud.
Biz aralashuv bilan shug'ullanayotganimizning juda aniq isboti - bu tajribadagi oddiy o'zgarish. Agar biprizmaning yarmi shaffof bo'lmagan ekran bilan qoplangan bo'lsa, interferentsiya yo'qoladi, chunki to'lqinlarning superpozitsiyasi sodir bo'lmaydi. Interferentsiya chegaralari orasidagi masofa (7-formulaga qarang) interferentsion to'lqinlarning uzunligiga bog'liq λ , biprizmadan ekrangacha bo'lgan masofalar b, xayoliy yorug'lik manbalari orasidagi masofalar l. Keling, bu masofani hisoblab chiqamiz.
l ni hisoblash uchun prizmaga nur tushishini normal (ya'ni uning yuzasiga perpendikulyar) ko'rib chiqish eng osondir. Haqiqatda bunday nur yo'q, lekin uni prizmaning sinishi yuzini aqliy davom ettirish orqali qurish mumkin (6-rasmga qarang). Prizma yuziga tushayotgan barcha nurlarning davomi S1 nuqtada - xayoliy manbada kesishadi. Rasmdan ko'rinib turibdiki, va, bu erda a - manbadan biprizmagacha bo'lgan masofa. Kichik burchaklar uchun sinish qonuniga ko'ra:. (Prizmaning sinishi burchagi kichik bo'lsa va a biprizma o'lchamidan ancha katta bo'lsa, burchaklar kichik bo'ladi).
Masofa:
Interferentsiya qiluvchi chekkalar orasidagi masofa (8-formulaga qarang):
bu erda b - biprizmadan ekrangacha bo'lgan masofa.
Shunday qilib, prizmaning th sinishi burchagi qanchalik kichik bo'lsa, interferentsiya maksimallari orasidagi masofa shunchalik katta bo'ladi. Shunga ko'ra, interferentsiya naqshini kuzatish osonroq. Shuning uchun biprizma kichik sinishi burchaklariga ega bo'lishi kerak.
Yorug'lik manbalarining o'lchamlari
Biprizma va shunga o'xshash qurilmalar yordamida shovqinni kuzatish uchun yorug'lik manbasining geometrik o'lchamlari kichik bo'lishi kerak. Gap shundaki, chap tomondagi atomlar guruhlari, masalan, manbaning bir qismi, o'zlarining interferentsiya naqshini, o'ng esa - o'zlarinikini beradi. Ushbu rasmlar bir-biridan farq qiladi (7-rasmga qarang).
Katta yorug'lik manbai bilan bir interferentsiya naqshining maksimal qiymati boshqa interferentsiya naqshining minimaliga to'g'ri keladi va natijada interferentsiya naqshi "qoralanadi" (ya'ni, ekran yoritilishi bir xil bo'ladi).
Yorug'lik to'lqin uzunligi
Interferentsiya sxemasi yorug'likning to'lqin uzunligini aniqlash imkonini beradi. Buni, xususan, biprizma bilan tajribalarda qilish mumkin. a va b masofalarni, shuningdek, biprizmaning sinishi burchagini bilish θ va uning sindirish ko'rsatkichi n, interferentsiya maksimallari orasidagi masofalarni o'lchash orqali Δ h, siz yorug'likning to'lqin uzunligini hisoblashingiz mumkin (8-formulaga qarang). Biprizma oq yorug'lik bilan yoritilganda, faqat markaziy maksimal oq bo'lib qoladi va boshqa barcha maksimallar "kamalak" rangiga ega. Interferentsiya naqshining markaziga yaqinroqda binafsha rang paydo bo'ladi va interferentsiya naqshining markazidan uzoqroqda qizil rang paydo bo'ladi. Bu degani (6-formulaga qarang) ko'z tomonidan qizil rang sifatida qabul qilingan yorug'likning to'lqin uzunligi maksimal, binafsha rang sifatida qabul qilingan yorug'lik to'lqin uzunligi esa minimaldir. Interferentsiyaning markazdan maksimal masofasi:
Barcha to'lqin uzunliklari uchun faqat k=0, hk=0 da, shuning uchun "nol" maksimal "kamalak" emas, balki oq. Biprizmaga tushayotgan oq yorug'lik yo'liga turli yorug'lik filtrlarini qo'yish orqali ko'z bilan idrok qilinadigan yorug'lik rangining yorug'likning to'lqin uzunligiga bog'liqligini aniqlash oson. Qizil yorug'lik nurlari uchun cho'qqilar orasidagi masofalar sariq yorug'lik nurlariga qaraganda, yashil yorug'lik nurlari va nurlarning boshqa barcha ranglariga qaraganda kattaroqdir. O'lchovlar qizil chiroq o'lchagichlari uchun, binafsha rang o'lchagichlar uchun berilgan. Spektrning boshqa ranglariga mos keladigan to'lqin uzunliklari yuqorida qayd etilgan yorug'lik to'lqin uzunliklariga nisbatan oraliq qiymatlarga ega.
Har qanday rang uchun yorug'likning to'lqin uzunligi juda va juda kichik. Yorug'lik to'lqin uzunligining ba'zi vizual tasvirini quyidagi taqqoslash orqali olish mumkin. Agar uzunligi bir necha metr bo'lgan dengiz to'lqini mening kurs ishimdagi ushbu hisobotning kengligiga teng bo'lishi uchun yorug'lik to'lqinining uzunligini necha marta oshirish kerak bo'lsa, u holda butun Atlantika okeani (AQShdagi Nyu-Yorkdan Portugaliyadagi Lissabongacha) faqat bitta dengiz to'lqiniga to'g'ri keladi. Ammo baribir yorug'lik nurlarining uzunligi bir atomning diametridan ming marta kattaroqdir, bu taxminan m ga teng.
Ko'z tomonidan qabul qilinadigan yorug'likning to'lqin uzunligi va rangi
Interferentsiya hodisasi nafaqat yorug'likning to'lqinli xususiyatga ega ekanligini isbotlaydi, balki yorug'likning to'lqin uzunligini o'lchash imkonini beradi. Shu bilan birga, ma'lum bo'lishicha, quloq tomonidan idrok qilinadigan tovush balandligi mexanik tebranishlarning tarqalish chastotasi bilan aniqlanganidek, ko'z tomonidan qabul qilinadigan yorug'lik rangi "" ga tegishli elektromagnit tebranishlarning tarqalish chastotasi bilan belgilanadi. Ko'rinadigan yorug'lik diapazoni. Yorug'likning rangni idrok etishi yorug'lik to'lqinining qaysi fizik xususiyatiga bog'liqligini bilib, yorug'lik dispersiyasi hodisasiga chuqurroq ta'rif berish mumkin. Dispersiyani optik shaffof muhitning sindirish ko'rsatkichining tarqaladigan yorug'lik rangiga emas, balki tarqaladigan elektromagnit tebranishlar chastotasiga bog'liqligi deb atash kerak.
Tabiatda bizdan tashqarida ranglar yo'q, faqat turli uzunlikdagi elektromagnit to'lqinlar shaklida tarqaladigan turli chastotali elektromagnit tebranishlar mavjud. Ko'z - bu kichik (taxminan 10) farqlay oladigan murakkab jismoniy qurilma -6sm) yorug'lik to'lqinlarining uzunligidagi farq. Qizig'i shundaki, ko'pchilik hayvonlar, shu jumladan itlar, ranglarni ajrata olmaydi, lekin faqat yorug'likning qizg'inligini ajratib turadi, ya'ni. ular rangli bo'lmagan kino yoki rangli bo'lmagan televizor ekranidagi kabi qora va oq rasmni ko'rishadi. Rangni ko'r odamlar ham ranglarni ajratmaydilar.
++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++
XIX-XX asrlar
19-asrning ikkinchi yarmida Maksvell yorug'lik borligini ko'rsatdi maxsus holat elektromagnit to'lqinlar. Maksvellning ishi yorug'likning elektromagnit nazariyasiga asos soldi. Gerts tomonidan elektromagnit to'lqinlarning eksperimental kashfiyotidan so'ng, yorug'lik tarqalish paytida o'zini to'lqin kabi tutishiga shubha yo'q edi. Hozir ham yo'q. Biroq, 20-asrning boshlarida yorug'lik tabiati haqidagi g'oyalar tubdan o'zgara boshladi. To'satdan rad etilganligi ma'lum bo'ldi korpuskulyar nazariya hali ham haqiqatga tegishli. Ma'lum bo'lishicha, emissiya va yutilish vaqtida yorug'lik o'zini zarrachalar oqimi kabi tutadi. Maksvell Gerts
Yorug'likning uzluksiz (kvant) xossalari topildi. G'ayrioddiy vaziyat yuzaga keldi: interferensiya va diffraktsiya hodisalarini hali ham yorug'likni to'lqin, nurlanish va yutilish hodisalarini zarrachalar oqimi sifatida ko'rib chiqish bilan tushuntirish mumkin edi. Shuning uchun olimlar yorug'lik xususiyatlarining korpuskulyar-to'lqinli dualizmi (dualizmi) haqidagi fikrga qo'shilishdi. Bugungi kunda yorug'lik nazariyasi rivojlanishda davom etmoqda.
33333333333333333333333