Amplitudali modulyasiya Agar chiqish tekisligiga muhitga tushayotgan yorug`’lik qutlanishiga nisbatan tik burchak ostida polyarizatorni shu xilda joylashtirish shuni bildirdiki, agar polyarizator Ye ni utkazsa, tashki elektr maydoni muhitga quyilgan xolda optik nur oqimi polyarizatordan kamaymasdan utadi.
Shakl 3 da (Yaria.200 str.shakl.7,4) amplitudani elektrooptik modulyasiyalashning tuzilishi ko`rsatilgan. (U bosh uqlar X va U ga nisbatan 450 bo`lib, 2 ta bir-biriga tik joylashgan qutblantiruvchilardan iborat bo`ladi.)
U 2 ta bir biriga 900 burchak ostidagi qutblanuvchilar orasiga joylashtirilgan elektrooptik kristalldan iborat bo`lib, uning yangi bosh uqlari X va U ga nisbatan 450 burchakni tashkil qiladi.
Doimiy kechikishni hosil qiluvchi kristallardagi tabiiy ikkilanib sinish xam optik yul uzunligiga ta’sir qiladi. Shu tufayli umumiy kechikish G kechikishlarning umumiy yigindisi bo`lib, u kristall tomonidan va elektrik industirlangan kechikishdan iborat bo`ladi. Qutblangan nurlanish uchun bunday sistemaning utkazish koeffisiyenti quyidagiga teng:
Shakl 4 da (Yariv 261 bet. Shakl 7,5) optik signalning amplitudaviy modulyasiyalash jarayoni ko`rsatilgan. Odatda modulyatorga shunday siljituvchi kuchlanish quyiladiki, hosil bo`lganan kechikishning kattaligi G=π/2 bo`lib, utkazish koeffisiyenti 50% ga teng bo`lishiga erishiladi. Bu siljitishni kuchlanish quyish yordamida yoki soddarog’i, tashkil qiluvchi X va U ordinatalarda π/2 ga teng bo`lganan fazalar farqi hosil qilish uchun tabiiy ikkilanib sindiruvchi kristalldan foydalanish mumkin. Bu xolda kuchlanishning kichik sinoidal modulsiyasi chiquvchi oqimning shakl 4 da keltirilgan kurinishiga olib keladi. Karalgan xollarimizdagi modulyasiyada modullashgan nurlanishning tarqalishi yo`nalish va muhitga quyilgan elektr maydonining yo`nalishi mos keladi. Yorug`’lik tulqinlarining elektromagnit modulyasiyasi muhitga quyilgan elektr maydonining yo`nalishiga asosan 2 turga bo`linadi: 1)agar elektr maydoni modulyasiyalashgan nurlanish tarqalishiga mos bo`lsa, bunga buylanmamodullashtirish deyiladi. 2)Agar muhitga quyilgan elektr maydonining yo`nalishi modullashtirilgan nurlanish yo`nalishiga perpendikulyar bo`lsa, unga ko`ndalang modullashtirish deyiladi.
Bizga elektr modulyatorining sxemasi 5 shaklda (Yariv 243 bet. Shakl 8,1) keltirilgan. Kata sohadagi kuzatish talab kata ulchamdagi modulyasiya kerak bo`lib. (buylanma) ko`ndalang modulyatorlar ishlatiladi.
Ko`ndalang elektr modulyatorining geometriyasi shakl 6 da keltirilgan.Bu xil kurilmalarda berilgan elektr maydoni kuchlanganligida kata uzunlikdagi o`zaro ta’sirlashuv hosil qilish mumkin.
Modullashtiruvchi optik nurning tarqalishiga nisbatan ko`ndalang bo`ladi.
kristall plastinkadan utayotgan yorug`’likning elektrik indusirlangan fazalarning o`zgarishi yoki fazaviy kechiktirishdagi katta YeL ga yoki ga proporsional bo`ladi. Bu yerda - elektrodlar orasidagi masofa. Shunday qilib fazaning o`zgarishi kristall uzunligiga L proporsional ekan. Qurilmadagi bu ustun kichik boshqarish kuchlanishida ishlaydigan lazer oqimlarini elektrik modulyasiya qilishda foydalaniladi.
Shakl-7 da Sinkli obmanka kristall tipiga asoslangan elektrooptik modulyator keltirilgan bo`lib, undan tashqari elektr maydoni kubning kirralariga parallel. Undagi fazaviy kechikish quyidagi ifoda bilan aniqlanadi:
Laboratoriya ishida foydalaniladigan elektron optik modulyatorda nur chiqishdagi qutblantirish elektrooptik kristallga kleylangan nurning o`tish va utmasligi chiziqli buylanma elektrooptik effekt yordamida amalga oshiriladi.
KDR kristall shunday kesilganki, uning optik uqi kirish va chiqish qirralariga tik bo`lib, kristallga quyiladigan elektr maydonining kuch chiziqlarining yo`nalishi kristallning optik uqi yo`nalishiga mos keladi. Chiqish qutblantirgichi Island shpatidan tayyorlangan Glan-Fo`qo prizmasidan iborat. Elektrooptik kristalliga kuchlanish quyilmaganda chiqish qutblantirgichidan geliy-neon lazerining nurlanish chiqmasligi kerak, chunki uning qutblantirgichini kirishdagi tekislik chiqishdagi tekislik bilan o`zaro perpendikulyar. KDR elektrooptik kristaliga elektr maydoni quyilganda u 2 uqli bo`lib keladi va kristalldan o`tgan nurlanish qushimcha yul farqiga ega bo’ladi.
Bu farqning kattaligi esa quyilgan kuchlanishga bog’liq bo`ladi. Bundan tashqari elektrooptik kristalldan chiqayotgan qutblanish elliptik qutblangan bo`lib qoladi. Qutblangantirgichdan o`tgan nurlanishning amplitudasi kuchlanishga bog’liq bo`lib, agar elektrooptik kristalldan o`tgan nurlanishning qutblanishning qutblantirish tekisligi Glan-Fo`qo prizmasining utkazish tekisligi bilan mos kelsa u maksimal kattalikka ega bo`ladi.
